Matlab輔助激光光學分析與應(yīng)用（ 第三版 word文件）

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1、二零一四年 第三版 Matlab輔助激光光學分析與應(yīng)用 作 者：劉良清 單 位：武漢凌云光電科技 畢業(yè)院校：華中科技大學激光技術(shù)與工程學院 學 歷：碩士研究生 研究方向：自適應(yīng)光學、非線性光學、激光光學、固體激光器件、激光工業(yè)應(yīng)用 2014年五月 第三版 前 言（序） 每個人都會有自己的理想和夢想，只不過我們常常走著走著就把它們弄丟了。 也許你和我一樣，小時候也曾信誓旦旦地說過自己的將來的理想是要當科學家什么的。那時候不是因為我們理想很遠大，其實我們根本就不知道理想是什么。我們不知道真正科學家到底是什么，也不知道除了科學家

2、之外還有什么可以叫做理想！ 當然，我現(xiàn)在沒能成為科學家，將來也沒有太大的可能會成為科學家。我既不是什么教授，也不是什么專家，頂多算是一個普通的技術(shù)員，普通得不能再普通了。記得研二的時候，導師還曾擔心過我能不能正常畢業(yè)。整個大學過得似乎都有些渾渾噩噩，沒什么明確的目標，只是盼望著大學畢業(yè)了能否找到一個溫飽不愁的工作?，F(xiàn)在我知道，這世界上根本就沒有哪一樣東西是真正會讓你不愁的。 很早，我就有想寫一本書的想法。開始想寫小說，結(jié)果構(gòu)思來、構(gòu)思去，發(fā)現(xiàn)好的情節(jié)似乎都被作家們寫完了。突然有一個新奇的思路的時候，才發(fā)現(xiàn)自己文筆真的不怎地，開篇幾段就寫不下去了。罷了，作家之夢就這么完蛋了！ 研究生的最后

3、一年，為了畢業(yè)論文和文章，慢慢自己學會了一點MATLAB編程，處理一些數(shù)據(jù)和圖形。但是，后來發(fā)現(xiàn)之前做過的一些研究，突然有一天再去看的時候，竟然怎么也看不懂。于是，我就想，干脆把自己研究過的或者是純屬娛樂研究過的東西都總結(jié)在一起，把整個思路都寫下來，這樣可以方便自己以后參考。既然要寫，那就得像模像樣地寫，有多少就寫多少。我不知道什么時候會寫完，照這個想法，也許一輩子也寫不完。因為，總會有新的東西值得我們?nèi)パ芯俊? 那么就這樣吧，這就是我的第一本書了。書中肯定會有各種問題和錯誤，很多結(jié)論只代表我個人觀點，如有雷同請找專家。盡信書不是好書！ 目 錄 MATL

4、AB輔助激光光學分析與應(yīng)用 I MATLAB輔助激光光學分析與應(yīng)用 II 作 者：劉良清 II 第一章 光的波動性和衍射 1 1.1 Maxwell方程組和電磁波 1 1.2 波動方程 4 1.3 衍射 5 1.3.1 小孔衍射 6 1.3.2 雙縫衍射 14 1.4 波前畸變 17 1.4.1 Zernike多項式 17 1.4.2 畸變光束的衍射 20 1.5 光束通過光學元件的變換 24 1.5.1 平行光束通過透鏡的聚焦 24 .2 高斯光束通過透鏡的聚焦 30 1.5.3 自聚焦透鏡 32 1.6 高斯光束 36 1.6.1 高階高斯光束 3

5、6 1.6.2 高斯光束的傳輸變換 41 1.6.3 高斯光束的干涉 45 第二章 激光諧振腔 60 2.1 激光諧振腔的本征方程 60 2.2 無源腔的Fox-Li迭代方法 60 2.3 無源腔的矩陣特征向量方法 66 2.3.1 平行平面腔 67 2.3.2 雙凹腔 71 2.4 基模諧振腔 78 2.4.1 高斯光束的ABCD定律與諧振腔 80 2.4.2 基模諧振腔的穩(wěn)定性 91 2.4.3 基模諧振腔設(shè)計實例 97 2.4.4 基模諧振腔設(shè)計的逆向方法 107 第三章 激光工程設(shè)計 118 3.1 速率方程的求解 118 3.1.1 主動調(diào)Q速率方

6、程的求解 118 3.1.2 被動調(diào)Q速率方程的求解 125 3.1.3 脈沖泵浦速率方程的求解 132 3.2 非線性激光光學 136 3.2.1 非線性晶體 136 3.2.2 非線性晶體相位匹配 161 第四章 MATLAB數(shù)據(jù)與圖像處理 172 4.1 Matlab圖像處理應(yīng)用 172 4.1.1 自制特殊圖形 172 .2 圖像數(shù)據(jù)處理 180 4.2 Matlab數(shù)據(jù)處理應(yīng)用 197 4.2.1 批量數(shù)據(jù)處理 197 4.3 Matlab方程求解應(yīng)用 211 含參數(shù)非線性方程組的求解 211 第一章 光的波動性和衍射 1.1 Maxwell

7、方程組和電磁波 十八世紀中葉，James Maxwell將已知的各種電磁作用關(guān)系用一組方程組合起來，形成了一個方程組： (源于庫倫定律的高斯定律) (1.1) (源于畢奧-薩瓦爾定律的高斯定律) (1.2) (法拉第定律) (1.3) (Maxwell修正的安培定律) (1.4) 式中，和分別代表了電場和磁場分量。電荷密度描述路徑空間單位體積內(nèi)的電荷量分布；電流描述電荷的移動(單位電荷乘以速度)。表示真空介電常數(shù)，其值為。表示真空磁導率常數(shù)，其值為（或者）。 在安培定律中引入了一個關(guān)鍵參數(shù)之

8、后，Maxwell意識到，方程組構(gòu)成了一個完美的電磁現(xiàn)象自洽理論。此外，方程組預(yù)言了電磁波的存在，并以光速傳播。在Maxwell時代之前就已經(jīng)有人對光速進行了測量，因此一個顯而易見的結(jié)果(當時還難以令人置信)便是，光是一種高頻振蕩表現(xiàn)，類似并超越了支配電流和電荷的影響因素。而在此之前，光學還仍然作為一種獨立于電學和磁學的主體進行討論的。 這里，我們不再對電磁學的基本知識進行詳細的討論，因為它們在普通物理課程中都有講述，并且有大量的文獻和書籍對其進行了細致的分析。但我們要簡要的從波動方程出發(fā)，求解旁軸近似下的Maxwell方程組，得到激光傳輸與變換的基本方程，以方便我們后續(xù)的討論和應(yīng)用。 為

9、了體現(xiàn)Matlab在可視化方面的優(yōu)勢，我們先以一個簡單的例子作為本書的開篇，以達到拋磚引玉的效果。在電動力學中，我們會遇到真空電磁場波動方程的旁軸近似解，眾所周知，其解為具有高斯分布的電場復(fù)振幅： (1.5) 式中，為光波傳播常數(shù)。、、是與光束有關(guān)的傳播參數(shù)。分別表示為： (1.6) (0.7) (0.8) 光束遠場發(fā)散角為： (0.9) 或者 (0.10) 我們可以用幾行簡單matlab程序就可以畫出具有高斯分布的電場強度，如圖1.1所示，圖形美觀，方便對光強的分布有一個感性的視覺認識。程序代碼為： 1- clear; 2- clc; 3-

10、w0=0.5; 4- r=linspace(0,3*w0,200); 5- eta=linspace(0,2*pi,200); 6- [rho,theta]=meshgrid(r,eta); 7- [x,y]=pol2cart(theta,rho); 8- Iopt=exp(-2*rho.^2/w0^2); 9- surf(x,y,Iopt); 10- shading interp; 11- xlabel('位置 /mm'); 12- ylabel('位置 /mm'); 13- zlabel('相對強度 /a.u.'); 14- title('高斯強度分布'); 15-

11、 axis([-3*w0,3*w0,-3*w0,3*w0,0,1]); 16- colorbar; 17- colormap('hot'); 18- box on; 19- grid off; 圖1.1 高斯光強分布 另外，我們還可以畫出高斯光束在自由傳輸過程中的強度變化，如圖1.2所示，程序代碼如下： 1- clear; 2- clc; 3- lambda=1.064e-3; 4- w0=0.5; 5- ZR=pi*w0^2/lambda; 6- z=linspace(-2*ZR,2*ZR,200); 7- y=linspace(-4*w0,4*w0,20

12、0); 8- [py,pz]=meshgrid(y,z); 9- wz=w0*sqrt(1+(lambda*pz/pi/w0^2).^2); 10- Iopt=w0^2./wz.^2.*exp(-2*py.^2./wz.^2); 11- surf(pz,py,Iopt); 12- shading interp; 13- xlabel('位置 /mm'); 14- ylabel('位置 /mm'); 15- zlabel('相對強度 /a.u.'); 16- title('高斯強度分布的傳輸'); 17- colorbar; 18- colormap('hot'); 19

13、- box on; 20- grid off; 圖1.2 高斯光束自由傳輸強度變化 以上我們以簡單的例子展示了Matlab在可視化方面的強大功能，但本文不再對Matlab的基本功能和語法常識進行介紹，我們認為本書的讀者已經(jīng)具備了基本的Matlab編程技巧?；蛘哒f，我們所做的只是將我們的實際運用跟讀者進行交流討論，促進大家共同進步。當然，我們會在一些比較關(guān)鍵的地方指出編程過程中需要注意的問題。 1.2 波動方程 當Maxwell統(tǒng)一了電磁理論以后，他馬上意識到，波動可能是該方程組的解的形式。事實上，他希望找到一組滿足波動形式的方程組，以輔助他完成找到真正的波動方程。既然已經(jīng)知

14、道了光是以波動方式傳播的，基爾霍夫首先注意到了正好給出了精確的光速(之前就已經(jīng)被測量過)，并且法拉第和克爾已經(jīng)觀測到強磁場和強電場會影響光在晶體中的傳播。對初始接觸Maxwell方程組的人來說，并不能一眼就看出它的解具有波動形式。但是經(jīng)過適當?shù)臄?shù)學操作，我們就可以將它變?yōu)椴▌臃匠痰男问健? 我們來推到電場E的波動方程，磁場B的波動方程的推到過程是類似的。我們將方程進行卷積，可得： (1.11) 該方程可以由矢量微分恒等式簡化： (1.12) 卷積可由式代換，由此得到： (1.13) 再由式代入上式，經(jīng)過整理就可得到： (1.14) 需要指出的是，上式中沒有考慮到

15、介質(zhì)的極化。若考慮到介質(zhì)的極化和實際一般光學問題中自由電荷為零的條件，上式修正為： (1.15) 式中，為極化強度矢量。這樣我們得到了一般的電場傳播方程，該方程在非線性光學中有很重要的地位。當光在真空中傳播時，式中的右邊所有項均為零，方程簡化為： (1.16) 這樣我們就得到了電場傳播的波動方程形式。當然在有些實際問題中，式中右邊的項并不是都為零，至少會有一項不為零，這與介質(zhì)的性質(zhì)有關(guān)。 1.3 衍射 考慮一個振動頻率為的光場，其復(fù)振幅可以表述為，則它也必須滿足波動方程： (1.17) 由于(是假設(shè))電場振幅的含時部分是顯式給出的，則方程可以簡化為： (1.1

16、8) 式中是波矢量的大小。式就是所謂的赫姆霍茲方程。如果我們忽略波動的矢量特性，而只考慮它的振幅(這里不再詳細討論其過程)，那么在標量近似下，就得到了標量赫姆霍茲方程： (1.19) 然后，我們考慮一束沿z軸傳播的光束，它的電場復(fù)振幅寫成的形式。我們將它代入標量赫姆霍茲方程式，得到： (1.20) 在旁軸近似下，有。即是說，我們假設(shè)了電場的復(fù)振幅沿z軸傳播方向是緩慢變化的，與平面波類似。但是我們允許振幅沿z軸在遠大于波長量級的范圍上有明顯的變化。這樣就得到了旁軸波方程： (1.21) 求解方程式，得到： (1.22) 于是電場的表達式為： (1.23)

17、 值得一提的是，基爾霍夫早在1887年就提出了著名的菲涅耳-基爾霍夫衍射公式： (1.24) 式和在分母時具有一致性，并在指數(shù)上： (1.25) 同時，式是式在滿足條件下的菲尼爾旁軸近似。另外，如果進一步滿足遠場條件，就得到夫瑯禾費衍射近似： (1.26) 小孔衍射 假設(shè)光場透過一個圓柱對稱的小孔，這時，孔徑上的場分布可以寫為： (1.27) 這樣，二維衍射積分可以簡化為一維衍射積分。將式代入到菲尼爾衍射積分公式中，得到簡化衍射積分式： (1.28) 對角度的積分項，我們可以借助下面的公式完成： (1.29) 式中，稱為零階Bessel函數(shù)。

18、這樣，式可以簡化為： (1.30) 式中的積分項也稱為的漢克爾變換。在夫瑯禾費衍射近似下，項等于1，積分項變?yōu)榈臐h克爾變換。于是夫瑯禾費柱對稱圓孔衍射方程為： (1.31) 雖然經(jīng)過了一系列簡化，然而是復(fù)振幅通常都是不確定的，即使知道了強度分布，相位分布也可能是比較難預(yù)測的。當然，也可以通過輔助手段測量強度分布和相位分布。這里，我們以平面波入射為例，討論圓孔夫瑯禾費衍射問題。這時可用常數(shù)代替，不妨設(shè)為1。利用Bessel函數(shù)的遞推關(guān)系，我們可以得到解析的圓孔夫瑯禾費衍射公式： (1.32) 圖1.3 夫瑯禾費圓孔衍射 (孔徑，距離1m遠) 即使是解析式，我們還是

19、不能直觀地感受到衍射斑的樣式。下面我們利用Matlab給出夫瑯禾費圓孔衍射的強度分布。程序代碼如下： 1- R=0.1; 2- lambda=1.064e-3; 3- k=2*pi/lambda; 4- z=1.0e3; 5- r=linspace(0,2*1.22*lambda/2/R*z,201); 6- eta=linspace(0,2*pi,201); 7- [rho,theta]=meshgrid(r,eta); 8- [x,y]=pol2cart(theta,rho); 9- Bess=besselj(1,rho*R*k/z); 10- Ie=4*pi^2*R^

20、2*Bess.^2./(rho*k).^2/lambda^2; 11- surf(x,y,Ie); 12- axis([-max(r),max(r),-max(r),max(r),0,max(Ie(:))]); 13- shading interp;box on; grid off; 14- figure;plot(x(1,:),Ie(1,:),'k',x(101,:),Ie(101,:),'k'); 程序中使用了這樣一個參數(shù)，因為平面波假設(shè)具有最小的衍射角，這個參數(shù)就稱為衍射極限角，所以在衍射區(qū)域里，只取二倍衍射極限范圍就可以大致看出小孔的衍射特性。并且，對于解析表達，Matl

21、ab提供了Bessel函數(shù)工具箱，可以直接調(diào)用。當然，為了能夠從圖上看到跟實際觀測相近的衍射環(huán)，可以將相對強度分布取四次開根號，如圖1.3下圖所示。 圖1.4 數(shù)值積分法計算的夫瑯禾費圓孔衍射 上面，我們使用的解析表達式繪圖。接下來，我們采用數(shù)值積分方法直接求解式夫瑯禾費圓孔衍射分布。這需要將目標平面劃分網(wǎng)格，然后用網(wǎng)格格點上的復(fù)振幅代替領(lǐng)域內(nèi)的平均振幅分布求相面上的振幅分布。為了簡化計算量，我們不再計算二維分布，只計算一維分布，計算結(jié)果如圖1.4所示。程序代碼如下： 1- R=0.1; 2- lambda=1.064e-3; 3- k=2*pi/lambda; 4- z=1

22、.0e3; 5- r=linspace(0,2*1.22*lambda/2/R*z,201); 6- eta=linspace(0,2*pi,201); 7- [rho,theta]=meshgrid(r,eta); 8- [x,y]=pol2cart(theta,rho); 9- r0=linspace(0,R,201); 10- eta0=linspace(0,2*pi,201); 11- [rho0,theta0]=meshgrid(r0,eta0); 12- [x0,y0]=pol2cart(theta0,rho0); 13- deta=R/200*2*pi/200;

23、 14- E2=zeros(201,1); 15- for gk=1:201 16- for m=1:200 17- for n=1:201 18- E2(gk)=E2(gk)-j/lambda/z*exp(((x(1,gk)^2+y(1,gk)^2)/z/2+z)... 19- *j*k)*exp(j*k*(x(1,gk)*x0(m,n)+y(1,gk)*y0(m,n))/z)... 20- *deta*rho0(m,n); 21- end 22-

24、 end 23- end 24- Ie=conj(E2).*E2; 25- plot(r,Ie,'k',-r,Ie,'k'); 比較圖1.3和圖1.4，可以看出，數(shù)值積分法計算出的衍射斑與理論解析結(jié)果是一致的。另外，值得注意的是，從圖上看到，一級衍射峰值比零級衍射峰值要低很多，其他級次就更低了。那為什么我們在實驗中仍然可以清晰地看到許多級次的衍射環(huán)呢？那是因為人眼對光子的感光度比較高，而實驗所用的激光都具有很高的光子數(shù)密度，因此還是可以看到很多的衍射級次。 對于旁軸遠場條件不夠滿足的情況，夫瑯禾費近似不成立，即使是菲涅耳近似也可能不成立，這時必須使用更為嚴格的菲涅耳-基爾

25、霍夫標量衍射公式： (1.33) 式中，。我們?nèi)匀灰云矫娌ǖ膱A孔衍射為例，對式數(shù)值計算不同相面上的衍射圖樣，如圖1.5所示。程序代碼如下： 1- %exmp1_3_1 2- R=0.1; 3- lambda=1.064e-3; 4- k=2*pi/lambda; 5- for z=0.5:5:25; 6- r=linspace(0,2*1.22*lambda/2/R*z,201); 7- eta=linspace(0,2*pi,201); 8- [rho,theta]=meshgrid(r,eta); 9- [x,y]=pol2cart

26、(theta,rho); 10- r0=linspace(0,R,201); 11- eta0=linspace(0,2*pi,201); 12- [rho0,theta0]=meshgrid(r0,eta0); 13- [x0,y0]=pol2cart(theta0,rho0); 14- deta=R/200*2*pi/200; 15- E2=zeros(201,1); 16- for gk=1:201 17- for m=1:200 18- for n=1:201 19-

27、 Rrho=sqrt((x(1,gk)-x0(m,n))^2+(y(1,gk)-y0(m,n))^2+z^2); 20- Rtheta=z/Rrho; 21- E2(gk)=E2(gk)-j/lambda/2*exp(Rrho*j*k)... 22- *(1+Rtheta)/Rrho*deta*rho0(m,n); 23- end 24- end 25- end 26- Ie=conj(E2).

28、*E2; 27- Ie=Ie/max(Ie); 28- plot3(z*ones(size(r)),r,Ie,'k',z*ones(size(r)),-r,Ie,'k'); 29- hold on; 30- end 圖1.5 不同傳輸距離處的圓孔衍射樣式(孔徑) 可見，在遠場條件不滿的情況下，衍射樣式有較大的差異。遠場條件由菲涅耳數(shù)決定： (1.34) 式中，a為對光束起實際限制作用元件的橫向限度(半徑)，L為傳輸距離。當F滿足約為1的數(shù)量級時，菲涅耳衍射近似成立，當F滿足遠小于1的數(shù)量級時，夫瑯禾費衍射近似成立。 (a)

29、(b) 圖1.6 矩孔衍射圖樣D= (a)z=20,(b)z=500 當衍射孔為矩形孔時，同樣利用式，可以數(shù)值求解不同相面上的衍射樣式。如圖1.6所示。其中左圖為衍射樣式的相對強度分布，右圖為了突出與實際觀測的近似，對強度分布取四次開根號。程序代碼如下： 1- %exmp1_3_2 矩孔衍射 2- clear; 3- tic; 4- R=0.1; 5- lambda=1.064e-3; 6- k=2*pi/lambda; 7- z=500; 8- xmax=2*1.22*lambda/2/R*z; 9- x=linspace(-xmax,xmax,61); 10- y=

30、x; 11- [x,y]=meshgrid(x,y); 12- x0=linspace(-R,R,61); 13- y0=x0; 14- [x0,y0]=meshgrid(x0,y0); 15- deta=(2*R/60)^2; 16- E2=zeros(61,61); 17- for bk=1:61 18- for gk=1:61 19- for m=1:60 20- for n=1:60 21- Rrho=sqrt((x(gk,bk)-x0(m,n))^2+(y(gk,bk)-y0(m,n

31、))^2+z^2); 22- Rtheta=z/Rrho; 23- E2(gk,bk)=E2(gk,bk)-j/lambda/2*exp(Rrho*j*k)*(1+Rtheta)... 24- /Rrho*deta; 25- end 26- end 27- end 28- end 29- Ie=conj(E2).*E2; 30- surf(x,y,Ie); 31- shading interp; 32- axis([-xm

32、ax,xmax,-xmax,xmax]); 33- figure; 34- Ie=conj(E2).*E2; 35- surf(x,y,Ie.^(1/4)); 36- shading interp; 37- axis([-xmax,xmax,-xmax,xmax]); 38- toc; 另外，矩孔衍射也可以求得平面波衍射夫瑯禾費近似解析表達式： (1.35) 則遠場衍射的強度分布為： (1.36) 式中，a和b分別為矩孔的邊長。它的衍射圖樣如圖1.7所示，單縫衍射與此有相類似的分布，只不過去除一個自由度，這里就不再贅述。程序代碼如下： 1- %矩孔衍射的解析

33、計算 exmp1_3_3 2- R=0.1; 3- lambda=1.064e-3; 4- k=2*pi/lambda; 5- z=1.0e3; 6- xmax=8*1.22*lambda/2/R*z; 7- x=linspace(-xmax,xmax,200); 8- y=x; 9- [x,y]=meshgrid(x,y); 10- IF=sin(k*x*R/z).^2.*sin(k*y*R/z).^2./(k*x/2/z).^2./(k*y/2/z).^2/lambda^2/z^2; 11- surf(x,y,IF.^(1/2)); 12- colormap('hot

34、') 13- axis equal 14- shading interp; 圖1.7 夫瑯禾費矩孔衍射振幅絕對值圖樣 雙縫衍射 對于雙縫夫瑯禾費衍射，根據(jù)相干疊加原理，只需要將稍作調(diào)整并疊加： (1.37) 式中，a為縫寬，d為縫的中心間距。計算結(jié)果如圖1.8所示。程序代碼如下： 1- %雙縫衍射解析計算exmp1_3_4 2- clear; 3- R=0.1; 4- d=4*R; 5- lambda=1.064e-3; 6- k=2*pi/lambda; 7- z=1.0e3; 8- xmax=3*1.22*lambda/2/R*z; 9- x=

35、linspace(-xmax,xmax,200); 10- y=x; 11- [x,y]=meshgrid(x,y); 12- IF1=j*exp(j*k*((x-d/2).^2/2/z+z)).*sin(k*(x-d/2)*R/z)./(k*(x-d/2)/2/z)/lambda/z; 13- IF2=j*exp(j*k*((x+d/2).^2/2/z+z)).*sin(k*(x+d/2)*R/z)./(k*(x+d/2)/2/z)/lambda/z; 14- IF=IF1+IF2; 15- surf(y,x,abs(IF)); 16- colormap('hot') 17-

36、 shading interp; 18- figure; 19- plot(abs(IF(100,:)).^2,x(100,:)); 圖1.8 夫瑯禾費雙縫衍射(孔徑=，縫間距d=) 如果不滿足夫瑯禾費遠場條件或者入射光場不是平面波，則不能直接求取目標平面上的衍射場的解析表達式。這時，也只能使用菲涅耳-基爾霍夫標量衍射公式式。例如，假設(shè)入射到兩狹縫的光場振幅均為超高斯分布： (1.38) 當指數(shù)項中的n>2時，稱為超高斯分布，且n越大越接近平頂分布。同時，雙縫衍射可以減少一個自由度，積分公式變?yōu)椋? (1.39) 式中，。設(shè)縫寬a=，=，n=4,縫的間距d=

37、，入射場的傳播軸與縫的中心平行。計算過節(jié)如圖1.9所示，程序代碼如下： 1- %exmp1_3_5 雙縫衍射數(shù)值解 2- clear; 3- tic; 4- R=0.1; 5- d=0.2; 6- ws=0.08; 7- lambda=1.064e-3; 8- k=2*pi/lambda; 9- z=1.0e3; 10- xmax=3*1.22*lambda/2/R*z; 11- x=linspace(-xmax,xmax,61); 12- y=x; 13- [x,y]=meshgrid(x,y); 14- x0=linspace(-R-d,R+d,61); 15

38、- y0=x0; 16- [x0,y0]=meshgrid(x0,y0); 17- E0=exp(-(x0-d).^4/ws^4)+exp(-(x0+d).^4/ws^4); 18- deta=(2*R/60)^2; 19- E2=zeros(61,61); 20- for bk=1:61 21- for gk=1:61 22- for m=1:60 23- for n=1:60 24- Rrho=sqrt((x(gk,bk)-x0(m,n))^2+z^2); 25-

39、 Rtheta=z/Rrho; 26- E2(gk,bk)=E2(gk,bk)-j/lambda/2*E0(m,n)*exp(Rrho*j*k)... 27- *(1+Rtheta)/Rrho*deta; 28- end 29- end 30- end 31- end 32- Ie=conj(E2).*E2; 33- surf(x,y,Ie); 34- shading interp; 35- axis([-xmax,xmax,-xmax

40、,xmax]); 36- figure; 37- Ie=conj(E2).*E2; 38- surf(x,y,Ie.^(1/2)); 39- shading interp; 40- axis([-xmax,xmax,-xmax,xmax]); 41- toc; 圖1.9 超高斯光束雙縫衍射，左圖為相對強度，右圖為振幅絕對值 (縫寬D=縫間距d=,距離z=1m) 雖然可以減少一個自由度，但上面的程序仍然使用了二維數(shù)值積分，這是為了畫出二維強度分布圖。如果只是關(guān)注一維強度分布的話，則程序可以再簡化，以減少計算量，節(jié)約程序運行時間。原則上，我們可以模擬任意復(fù)振幅分布入射的雙縫衍射，甚至其他幾何孔徑的衍射，只要確定知道了復(fù)振幅分布的具體數(shù)值。例子很多，這里就不再一一演示了。 1.4 （最新版2014年第三版 完整內(nèi)容在淘寶發(fā)售） 感興趣的讀者可在淘寶搜索書名找到。 (未完待續(xù))